Termodinamiko: Malsamoj inter versioj
Enhavo forigita Enhavo aldonita
Linio 2 446:
Kiam estas la segmento (1a2) neinversa kaj la segmento (2b1) inversa, tiam oni povas ĉi tiun esprimi jene:
::<math>\int_{(a)1}^2 \frac{dq}{T} + \int_{(b)2}^1 \frac{dq}{T}< 0\,</math>
...........<i>neinversa.................inversa</i>
::<math> \int_{(b)2}^1 \frac{dq}{T} </math>Prezentas la aiiĝon de la entropio apartanenta al la inversa ŝanĝiĝo (2b1), kiu estas egala al (s<sub>1</sub>-s<sub>2</sub>).
Kaj tial estas:
::<math>\int_{(a)1}^2 \frac{dq}{T} + (s_1 - s_2)< 0\,</math>
::<math>(s_2 - s_1) > \int_{(a)1}^2 \frac{dq}{T} \,</math>
103
Kiam la inversa procezo realiĝas sen la alkonduko da varmo (dq = 0) – (ĉi tio okazas en izolitaj sistemoj), tiam la aliiĝo de la entropio estas:
Por ĉi tiu kazo estas la entropio konstanta:
aŭ por la inversa ciklo:
La aliiĝo de la entropio por la tuta sistemo, en kiu realiĝas la neinversa procezo egalas:
104
samtempe estas:
105
dqal – la varmo alkondukita el la eksteraĵo, kJ/kg
dqf – la varmo ekestanta el la frotado, kJ/kg
Kiam ĉi tiu procezo realiĝas en la izolita sistemo, tiam dqal = 0, kaj la ekvacio (104) ricevas la formon:
kaj la entropio estas:
=== Statŝanĝado ĉe idealaj gasoj ===
| |||