Termodinamiko: Malsamoj inter versioj

Enhavo forigita Enhavo aldonita
HorSan40 (diskuto | kontribuoj)
HorSan40 (diskuto | kontribuoj)
Linio 2 554:
::<math>d_{1,2} = \int_1^2 Tds\,</math>
[[Dosiero:T-s_alkonduk-forkonduk.GIF]]
Kiam estas ds > 0, tiam estas la alkondukita varmo +dq.
 
Kiam estas ds < 0, tiam estas la forkondukita varmo –dq.
 
El la T-s diagramo oni povas difini la varmefikecon de iu bildigita ciklo. La tute ĝeneralan laŭvolan ciklon oni bildigas jene:
 
[[Dosiero:T-s_generala_ciklo.GIF]]
 
::<math>\eta_t = \frac{q_1 - q_2}{q_1}\,</math>
 
::<math>\eta_t = \frac{a_0}{q_1}\,</math>
 
La varmefikeco de la ciklo estas difinita per la proporcio de areoj.
 
 
 
la areo: 1-I-2-2’-1’-1 = q<sub>1</sub> : la alkondukita varmo<br>
la areo: 2-II-1-1’-2’-2 = q<sub>2 </sub> : la forkondukita varmo<br>
la areo: 1-I-2-II-1 = a<sub>0</sub> = (q<sub>1</sub> – q<sub>2</sub>) : la varmo ŝanĝita en la laboron<br>
 
La plej grandan varmefikecon inter ĉiuj varmcikloj havas la ciklo de Carnot.
 
 
la areo1-2-a-b-1= q<sub>1</sub>la alkondukita varmo
la areo3-4-b-a-3= q<sub>2</sub> : la forkondukita varmo
la areo 1-2-3-4-1= a<sub>0</sub> la gajnita laboron
 
 
 
 
La varmefikeco de la ciklo de Carnot
kun konstanta temperaturo t’2 = 27 oC, t’’2 = 7 oC
 
=== Statŝanĝado ĉe idealaj gasoj ===