Termodinamiko: Malsamoj inter versioj

Enhavo forigita Enhavo aldonita
HorSan40 (diskuto | kontribuoj)
Linio 2 608:
1400 1673 0,179 0,167 0,821 0,833<br>
1500 1773 0,169 0,158 0,831 0,842<br>
La T-s diagramo klare montras, kiel la temperaturdiferenco kaj la alteco de ambaŭ absolutaj temperaturoj influas la varmefikecon. La ciklo de Carnot povas teorie atingi la plenan centprocentan efikecon de la varmŝanĝogo en la laboron laŭ la ekvacio:
::<math>\eta_{tc} = \frac{T_1 - T_2}{T_1} = 1 - \frac{T_2}{T_1} \,</math>
nur se estus plenumitaj ĉi tiuj du kondiĉoj:
 
1) <math>T_1 = \infty \,</math>
2) <math>T_2 = 0\,</math>
 
Tio signifas, ke oni ĉi tiun kazon ne povas prepari. Ĝi estas tute ne atingebla. Ekzemple la varmefikeco de la vaporturbino estas limigita eĉ per la enirtemperaturo, eĉ per la elirtemperaturo de la laborvaporo. La elirtemperaturon limigas la temperaturo de la malvarmiganta akvo. La enirtemperaturo ne devas esti pli alta ol permesas la materiala firmeco. La diagramo supre montras la kreskon de la varmefikeco de la ideala ciklo de Carnot. La elirtemperaturo estas konstanta kaj en du variantoj t’2 = 27 oC, t’’2 = 7 oC. La elirtemperaturo t1 kreskas depende de la varmefikeco.
 
Oni devas nur konstati, ke eĉ la varmefikeco de la ciklo de Carnot inter la temperaturoj atingeblaj per la vaporturbino estas tre modesta. Ĝi estas dum la enirtemperaturo de 500 oC nur iom pli ol 60% . Kaj 70% ĝi atingus ĝis pasinte 700 oC. Bedaŭrinde la malsupra temperaturo T2 limigas la varmeluzon por laboro laŭ la dua termodinamika teoremo. La pli bonan varmeluzon permesus nur materialoj havantaj bonajn konstruajn ecojn dum altegaj temperaturoj.
Ĉiu alia ciklo efektiviganta inter du samaj temperaturoj T1,T2 kaj realiganta la saman laboron havas ĉiam pli malgrandan varmefikecon ol la ciklo de Carnot, ĉar la alkondukita varmmulto q1 estos por la egala laboro a0 pli granda.
 
Alkondukitaj varmoj:
 
q<sub>1c </sub>– areo 1-2-a-b-1– por la ciklo de Carnot<br>
q<sub>1ĝ </sub>– areo A-B-C-D-A por ĝenerala ciklo
 
 
 
 
η<sub>tc</sub> – la varmefikeco de la ciklo de Carnot<br>
η<sub>tĝ </sub>– la varmefikeco por la ĝenerala ciklo
 
La ciklo de Carnot estas el ĉiuj cikloj la plej ekonomia kaj tial ĝi servas por la komparo kun aliaj cikloj kiel la fundamenta mezurilo.
 
=== Statŝanĝado ĉe idealaj gasoj ===