Termodinamiko/Leciono 8: Malsamoj inter versioj
Enhavo forigita Enhavo aldonita
Neniu resumo de redakto |
Neniu resumo de redakto |
||
Linio 204:
::<math> \nabla^2 t= \frac{\partial^2 t}{\partial r^2} +\frac{2}{r} \frac{\partial t}{\partial r}+ \frac{\cos \phi}{r^2\sin \phi} \frac{\partial t}{\partial \phi}+ \frac{1}{r^2}\frac{\partial^2 t}{\partial \phi^2}+\frac {1}{r^2\sin^2 \phi}\frac{\partial^2 t}{\partial \phi^2} \,</math>
En la kazo de la nekonstantigita varmonduko oni devas koni la tempon sekvan de temperaturŝanĝiĝo. Ofte oni bezonas atento-sekvi nur la varmkondukadon en la konstantigita stato, dum kiu la tempraturkampo kaj memkompreneble ankaŭ la varmfluo jam ne ŝanĝiĝas. Ĉi tiu procezo estas nomata la konstantigita varmfluo de varmkondukado.
Linio 216:
Oni konsideru pri ebena vando, kies dikeco estas rimarkinda ol dimensioj de ĝia surfaca areo. Sur unu flankon de la vando influas la ĉirkaŭaĵo kun la temperaturo t<sub>0</sub> kaj sur la alian flankon la ĉirkaŭaĵo kun la temperaturo t<sub>2</sub>. Oni havas la taskon difini la disetendon de la temperaturo en la vando kaj specifan varmfluon tra ĝi.
Linio 286:
::<math> C = t'\,</math>
kaj por x =h, t(x) = t”, c = t’ estas:
::<math> t'' = \frac{q}{\lambda }h + t'\,</math>
::<math> q = \frac{t'-t''}{\frac{h}{\lambda}}\,</math>
(14)
Analogie validas por la varmfluo inter la vando kaj ambaŭ ĉirkaŭaĵoj la sekvaj ekvacioj:
(15)
(16)
Kiam oni sumigas ekvacioj 14, 15, 16 rezultas la nova ekvacio por la varmkonduko tra la vando inter du ĝiaj ĉirtkaŭaĵoj.
(17)
kaj por la tuta areo de la vando S validas:
h/λ = R estas la rezistanto de la vandtavolo kontraŭ la varmkondukado
1/α1, 1/α2 estas la rezistancoj de la varmtransiro inter la ĉirkaŭaĵo kaj la vando
|