Termodinamiko/Leciono 8: Malsamoj inter versioj
Enhavo forigita Enhavo aldonita
Linio 375:
La temperaturo de la ena tubvandflanko estas t’ kaj de la eksterna t”. La varmfluo celas en la radia direkto. Kiam la radio r ŝanĝiĝas je alkreskiĝo dr tiam la temperaturo ŝanĝiĝas je dt. La izotermaj – samtemperaturoj – areoj formas cilindrajn tavolmantelojn kun la radio r.
Por la tuta varmo, kiu trairas la tuban areon validas la sekva ekvacio:
::<math>Q = -\lambda 2 \pi rL\frac{dt}{dr}\,</math>
::<math>dt = \frac{-Q}{2 \pi rL\lambda}\frac{ dt}{dr}\,</math>
post la integrado:
::<math>t'-t'' = \frac{Q}{2 \pi L\lambda}\ln \frac{ r_2}{r_1}\,</math>
::<math>Q = 2 \pi L\frac{t'-t''}{\frac{1}{\lambda}\ln \frac{ r_2}{r_1}}\,</math>
aŭ (21)
::<math>Q = 2 \pi L\frac{t'-t''}{\frac{1}{\lambda}\ln \frac{ d_2}{d_1}}\,</math>
Analogie por la varmtransiro inter la ena medio kaj la tubvando same kiel inter la tubvando kaj la ekstera ĉirkaŭaĵa medio validas du sekvasj ekvacioj:
(22)
::<math>Q = \pi d_1 L\alpha_1(t'-t'')\,</math>
(23)
::<math>Q = \pi d_2 L\alpha_2(t''-t_2)\,</math>
Post la sumigo de la ekvacioj 21, 22, 23 oni ekhavas la rilaton:
(24)
::<math>Q = L\frac{t_1-t_2}{\frac{1}{\pi d_1\alpha_1}+ \frac{ 1}{2\pi\lambda}\ln \frac{ d_2}{d_1}+\frac{1}{\pi d_2\alpha_2}}\,</math>
\lambda
1/α1, 1/α2 estas al rezistancoj de la varmtransiro inter la ena kaj ekstera ĉirkaŭaĵaj medioj kaj la surfacoj de la tubo.
Kiam la tubo havas plurajn tavolojn la ekvacio por la varmo, kiu trairas la tutan tubon, havas la sekvan formon:
(25)
La entuta rezistanco ΣnRci estas la sumo de unuopaj rezistancoj de ĉiu tavoloj kontraŭ la varmkondukado. Do ĝia valoro estas:
i – la numero de la tutavolo
d – la diametro de la tubtavolo
λ – la koeficiento de la varmkondukeco
α1, α2 – la koeficientoj de la varmtransiro inter la medioj kaj la vandoj. Ili esprimas la varmtransiron precipe per la fluado.
| |||