Termodinamiko/Leciono 8: Malsamoj inter versioj

Enhavo forigita Enhavo aldonita
HorSan40 (diskuto | kontribuoj)
Linio 845:
::<math>\Delta t_1- \Delta t_2 = Q \frac{1}{kS}\ln N \frac{\Delta t_1}{\Delta t_2} \,</math>
 
::<math>Q = kS \frac{\Delta t_1- \Delta t_2}{\ln N \frac{\Delta t_1}{\Delta t_2}} \,</math>
 
(48)
 
::<math>Q = kS \Delta t_m\,</math>
 
La ekvacio (48) validas por la tuta varmfluo tra la tuta varminterŝanĝa areo S dum la konstanta koeficiento de la varmtransiro k. Ĝi entendas la influon de la koeficientoj α kaj λ kaj estas ĉiam pli malgranda ol tiu el ĉiuj menciitaj koeficiento, kiu estas la plej malalta.
::<math>\Delta t_m = kS \frac{\Delta t_1- \Delta t_2}{\ln \frac{\Delta t_1}{\Delta t_2}} \,</math>
 
La esprimo Δtm estas nomata la geometria mezvaloro de temperaturdiferencoj. Oni ne povas ĝin anstataŭigi per la aritmetika mezvaloro, ĉar ekestus tro granda neprecizeco.
 
 
====La varminterŝanĝilo kun kontraŭdirektaj fluoj:====
 
[[Dosiero:Kontraŭdirekta_varminterŝaĝilo.GIF]]
La disetendo de la temperaturoj de la kontraŭdirektaj fluoj de medioj en la varminterŝanĝilo laŭlonge de la varmiterŝanĝa vando montras, ke ĉi tiu maniero estas pli efika. Oni povas atingi la pli alaltan temperaturon en la elirejo de la malvarmigata medio ol la
enirtemperaturo de malvarmiganta medio. Ĉi tion oni povas atingi en la varminterŝanĝiloj kun la samdirektaj fluoj de medio.
 
La rilatoj por la kalkulo estas la samaj, kiel por la varminterŝanĝilo kun la samdirektaj fluoj. Oni nur devas enlokigi la valorojn de temperaturdiferencoj en la ekvacion (48)jene:
 
─── ● ───
 
La enkalkulo de la varminterŝanĝiloj kun la krucdirektaj fluoj de ambaŭ medioj estas tre malfacila, ĉar la temperaturdiferencoj ŝanĝiĝas en la dependenco de ambaŭ ortangulaj direktoj.
 
 
 
 
 
 
 
{{Redaktas}}